2018年電験1種 理論問1

f:id:mahou:20190522162136j:plain

f:id:mahou:20190522162233j:plain

f:id:mahou:20190522162308j:plain

過去記事

 をこの問題の記号に読み替えれば、

 \displaystyle{dB_z=\frac{\mu_0 I}{4 \pi}\frac{\sin \theta}{a^2 + \zeta^2}ds = \frac{\mu_0 I}{4 \pi} \frac{a ds}{(a^2 + \zeta^2)^\frac{3}{2}} }

\displaystyle{ = \frac{\mu_0 I}{4 \pi} \frac{a^2}{a^2} \frac{a ds}{(a^2 + \zeta^2)^\frac{3}{2}} = \frac{\mu_0 I}{4 \pi} \frac{\sin^3 \theta}{a^2} ds }

\displaystyle{ B_z(\theta) = \int dB_z = \frac{\mu_0 I}{4 \pi} \frac{\sin^3 \theta}{a^2} \int_0^{2\pi} ds = \frac{\mu_0 I}{4 \pi} \frac{\sin^3 \theta}{a^2}\cdot 2\pi a = \frac{\mu_0 I}{2} \frac{\sin^3 \theta}{a} }

(1)の解答は(ロ)

 

過去記事に書いたようにz軸に直行する成分は対称性から互いに打ち消されるのですべて足し合わせると0になる。

(2)の解答は(ワ)

 

これも過去記事が参考になるが、とりあえず問題文をそのまま利用して\displaystyle{ d\zeta = - \frac{a}{\sin^2 \theta} d\theta}より

\displaystyle{ B_1 = \int_{-a}^a n B_z (\zeta) d\zeta = \int_{\frac{3}{4}\pi}^{\frac{\pi}{4}} n B_z(\theta) \left( - \frac{a}{\sin^2\theta}\right) d\theta }

\displaystyle{ = \int_{\frac{3}{4}\pi}^{\frac{\pi}{4}} n \frac{\mu_0 I}{2} \frac{\sin^3 \theta}{a} \left( - \frac{a}{\sin^2\theta}\right) d\theta = \int_{\frac{3}{4}\pi}^{\frac{\pi}{4}} \left( - \frac{\mu_0 n I}{2} \sin \theta \right) d\theta }

(3)の解答は(へ)

\displaystyle{ B_1 = - \frac{\mu_0 n I}{2} \int_{\frac{3}{4}\pi}^{\frac{\pi}{4}} \sin\theta d\theta = - \frac{\mu_0 n I}{2} [ - \cos \theta ]_{\frac{3}{4}\pi}^{\frac{\pi}{4}} = \frac{\mu_0 n I}{2} \left\{ \frac{1}{\sqrt{2}} -\left(- \frac{1}{\sqrt{2}}\right) \right\} }

 \displaystyle{ = \frac{\mu_0 n I}{\sqrt{2}} }

(4)の解答は(ト)

 

無限長ソレノイドの場合は -\infty \lt \zeta \inftyであるが、\thetaで見ると\piから0まで積分することになるので

\displaystyle{B_2 = -\frac{\mu_0 n I}{2} \int_\pi^0 \sin \theta d\theta = \frac{\mu_0 n I}{2} [\cos \theta]_\pi^0 = \mu_0 n I }

(5)の解答は(ホ)